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探测器。湍流大气中的空间相干距离

是近似的，其中是路径长度，是波长[4]。探测器。湍流大气中的空间相干距离近似建模为...，其中()是路径长度，()是波长。这通常产生5至50厘米范围内的相关距离。这通常产生5到50米的相关距离..因此，对于间距约为1米的小型探测器，我们可以模拟

在任何一个检测器孔径上接收的场是空间恒定的(尽管是随机的),而从任何一个源到各个检测器的路径增益是独立的。因此，对于间隔为1 m的小探测器，我们可以将接收场建模为在任何探测器孔径处空间不变(尽管是随机的)，同时，从任何光源到不同探测器的路径增益是不相关的。最后，我们假设

信道衰落过程在整个光频带上是平坦的，并且相对于符号持续时间是缓慢的。最后，我们假设信道衰落过程在整个光频带上是平坦的，并且与慢符号持续时间相关。后者由FSO系统中预期的高信号传输速度和信道湍流的相对较慢的动态来证明，而

平坦衰落源于相对于激光线宽和调制率的大相干带宽。由于(FSO)自由空间光通信系统设想的高信号速度和相对较慢的信道干扰动态，后者被认为是合理的，而平坦衰落来自相对于激光器线宽和调制率相对较大的相干带宽。

C.光学检测

C.光检测

光电探测器分析基于光电探测的半经典处理，其中入射场被视为波，该波产生调制泊松点

对输出端的检测器电流有贡献的光电子过程。对光电探测器的分析是基于对光电探测器的半经典处理，其中入射场被视为一个涨落，这个涨落使光电子产生一个调制泊松点过程，而正是这些光电子对输出端的探测器电流有贡献。泊松过程的速率与入射到光电探测器上的总功率成正比。泊松过程的速率与入射到光电探测器上的总功率成正比。此处总结了相关理论，更多详细信息见[25]和

[26].相关原则总结如下。关于进一步的细节，请参阅参考文献25和26。我们忽略接收机电子设备的附加热噪声，这是一种理想化的情况，但可以用

雪崩光电二极管(APD)[27]。我们忽略接收器电子电路的额外热噪声，这是一种理想情况，但可以通过雪崩光电二极管(APD)来实现。探测器中的任何暗电流都可以通过注入同等水平的背景辐射来处理。我们假设探测器中的任何暗电流都是通过注入同等水平的背景辐射来处理的。将我们的传输方法推广到热噪声限制接收的情况

在[28]。在参考文献28中可以看到我们的传输方法被扩展到热噪声限制接收的情况的报告。

每个光电探测器形成其光电探测的积分

每个槽上的电流，或等效地称为光电子。每个光电探测器在每个槽上形成其光电探测电流的积分，或者等效数量的光电子。数字的概率质量函数

“开”间隔中的计数与光强的关系如下

泊松分布[25]“开”时间间隔内光电子计数的概率质量函数根据泊松分布与光强度相关。25